постоянных магнитов). Все электромагниты почти не обладают остаточным магнетизмом и работают на кривой намагничивания, Определив по формуле Максвелла необходимый магнитный поток Ф в воздушном зазоре, индукцию в стали находим по формуле
где 5 - площадь сечения стали. Отложив значение В на графике, проводим горизонтальную прямую до пересечения ее с кривой намагничивания в точке N, являющейся рабочей точкой магнитной системы реле. Теперь, так как IW0 = IWCT IW.tt, для определения IW0 достаточно провести из точки N прямую NA до пересечения
с осью абсцисс псд углом •/ к этой
оси, равным
т = arc tg -i.
т ц тв
(III. 14)
где /м-• длина магнитопрэвода; тв и т н - масштабы осей В и Н.
Из построенного графика можно найти Нут, Я/ и
о=-
Фиг. III. 13. Расчет ампервитков катушки реле.
Тогда
0,4-
(III. 15)
где Н.в - напряженность магнитного поля в воздушном зазоре, отнесенная к длине магнитопровода (фиктивная величина).
Решение обратной задачи, т. е. определение магнитного потока Ф в известном воздушном зазоре при заданных ампервитках катушки реле, может быть выполнено в обратной последовательности с помощью этих же формул (III. 15) и (III. 14) и графика, изображенного на фиг. III. 13. По заданным ампервиткам и конструктивным размерам магнитопровода подсчитываем Я0 и у. Проведя из точки А прямую до пересечения с кривой намагничивания под углом у к оси абсцисс, находим по точке N величину магнитной индукции и магнитного потока в стали. Зная поток и величину зазора S, можно подсчитать магнитную индукцию в воздушном зазоре и величину электромеханической силы притяжения якоря по формуле Максвелла.
При более общем аналитическом определении IW0, считая поток Ф одинаковым по всей длине магнитопровода, находим магнитную индукцию Bi во всех участках магнитной цепи с разными сечениями Si по формуле
, = -S,
140